Министерство путей сообщения
Российской Федерации
Дальневосточный Государственный Университет путей сообщенияКАФЕДРА
«Химия»Курсовой проект
на тему:
«Строение и свойства вещества»К.П. 1001. 1. 615
Выполнил: Глухих П.А.
Проверил: Рапопорт Т.В.г. Хабаровск
1999
Цель занятия: изучить свойства веществ в твёрдом состоянии,
рассмотреть типы кристаллических решёток, сущность явления проводимости.1. Характеристика вещёства в твёрдом состоянии.
Твёрдые вещества характеризуются следующими показателями: расстояния
между частицами (атомами, молекулами) соизмеримы с их размерами,
потенциальная энергия частиц значительно превосходит кинетическую, частицы
находятся в тепловом колебательном движении.
Твёрдые вещества делятся на аморфные и кристаллические.Таблица 1.1
Общая характеристика аморфных и кристаллических веществ
|Аморфное состояние |Кристаллическое состояние |
|(стеклообразное) | |
|Ближний порядок расположения |Дальний порядок расположения частиц |
|частиц |Анизотропность физических свойств |
| |Конкретная температура плавления и |
|Изотропность физических свойств |кристаллизации |
|Отсутствие конкретной точки |Термодинамическая устойчивость (малый |
|плавления |запас внутренней энергии) |
|Термодинамическая нестабильность |Обладают элементами симметрии |
|(большой запас внутренней |Примеры: углерод (алмаз, графит), |
|энергии) |твёрдые соли, металлы, сплавы. |
|Текучесть | |
|Примеры: органические полимеры – | |
|стекло, вар, янтарь и т.д. | |Геометрическая форма кристалла – это следствие его внутреннего
строения, которое характеризуется определённым расположением частиц в
пространстве, обуславливающим структуру и свойства данного кристалла
(пространственная кристаллическая решётка).
Основные параметры кристаллических решёток описаны в таблице 1.2
Таблица 1.2
Параметры кристаллической решётки (к.р.)
|Параметры |Определения |
|1. Энергия |Энергия, которая выделяется при образовании 1моль |
|кристаллической |кристалла из микрочастиц (атомов, молекул, ионов), |
|решётки, кДж/моль |находящихся в газообразном состоянии и удалённых |
| |друг от друга на расстояние, исключающее их |
| |взаимодействие |
|2. Константа к.р. |Наименьшее расстояние между центрами 2-х частиц в |
|(d,[Ao]) |кристалле, соединённых химической связью |
| |Число частиц, окружающих в пространстве центральную |
|3.Координационное |частицу, связанных с ней химической связью |
|число | |В зависимости от вида частиц, находящихся в узлах кристаллической
решётки и типа связи между ними, кристаллы бывают различных типов (см.
табл. 1.3).
Таблица 1.3
Типы кристаллов и их свойства
|Тип |Вид |Тип связи |Основные свойства |Примеры веществ |
|кристалла|частиц в|между |кристаллов | |
|(по типу |узлах |частицами | | |
|хим. |к.р. | | | |
|связи) | | | | |
|Молекуляр|Неполярн|Межмолекул|Низкая |Твёрдые галогены, |
|ные |ые или |ярные |теплопроводность и|СН4, Н2, СО2(кр.), |
| |полярные|силы; |электропроводимост|Н2О (кр), N2(кр.) |
| |молекулы|водородные|ь, низкая | |
| | |связи |химическая | |
| | | |прочность и темп. | |
| | | |плавл.; высокая | |
| | | |летучесть | |
|Ковалентн|Атомы |Ковалентны|Высокая |Кристаллы простых и |
|ые |одного |е связи |температура |сложных веществ |
|(атомные)|или | |плавл., твёрдость |элементов 3-й и 4-й |
| |разных | |и механ. |групп главных подгр.|
| |элементо| |Прочность; широкий| |
| |в | |диапазон |Салм, Si, Ge, Snc, |
| | | |электропроводности|SiC, AlN, BN и др. |
| | | |: от изоляторов | |
| | | |(алмаз) и | |
| | | |полупроводников | |
| | | |(Ge, Si) до | |
| | | |электронных | |
| | | |проводников (Sn) | |
|Ионные |Простые |Ионная св.|Промежуточное |NaCl, CaF2, LiNO3, |
| |и сложн.|– |положение между |CaO и др. |
| |ионы |электроста|молекулярными и | |
| | |тическое |ковалентными | |
| | |взаимодейс|кристаллами; как | |
| | |твие |правило, хор. | |
| | | |растворимы в | |
| | | |полярн. расторит.;| |
| | | |диэлектрики | |
|Металличе|Атомы и |Металличес|Ковки, пластичны; |Чистые металлы и |
|ские |ионы |кая связь |высокие тепло- и |сплавы |
| |металлов| |электропроводимост| |
| | | |ь непрозрачность, | |
| | | |металич. блеск | |1.2. Кристаллические проводники, полупроводники, изоляторы. Зонная
теория кристаллов.Все известные кристаллические вещества по величине электропроводимости
подразделяются на три класса: проводники, диэлектрики (изоляторы),
полупроводники (таблица 1.4).Таблица 1.4.
Деление кристаллических веществ по величине электропроводимости
|Класс |Электро| | |
|кристалл|проводн|Общая характеристика |Примеры |
|ич. |ость | | |
|Вещества| | | |
|Проводни| |Вещества с металлической |Fe, Al, Ag, Cu и |
|ки 1-го | |кристаллической решёткой, |др. |
|рода | |характеризующейся наличием | |
| | |“переносчиков тока” – | |
| | |свободно-перемещающихся электронов| |
|Диэлектр| | |Салмаз, слюда, |
|ики | | |органич. Полимеры,|
| | |Вещества с атомной, молекулярной и|оксиды и др. |
| | |реже ионной решёткой, обладающие |Si, Ge, B, серое |
|Полупров| |большой энергией связи между |олово и др. |
|одники | |частицами | |
| | | | |
| | |Вещества с атомной или реже ионной| |
| | |решёткой, обладающие более слабой | |
| | |энергией связи между частицами, | |
| | |чем изоляторы; с ростом | |
| | |температуры электропроводимость | |
| | |растет | |Различие в величине электропроводимости металлов, полупроводников и
диэлектриков объясняет зонная теория строения твёрдого тела, основные
положения которой сводятся к следующему. При образовании кристалла из
одиночных атомов происходит перекрытие атомных орбиталей (АО) близких
энергий и образование молекулярных орбиталей (МО), число которых равно
общему числу перекрывающихся АО.
С ростом числа взаимодействующих атомов в кристалле растет число
разрешённых молекулярных энергетических уровней, а энергетический порог
между ними уменьшается. Образуется непрерывная энергетическая зона, в
которой переход электронов с более низкого энергетического уровня на более
высокий не требует больших затрат энергии.
Заполнение электронами МО, составляющих непрерывную энергетическую
зону, происходит в порядке возрастания энергии, согласно принципу Паули. В
кристалле натрия при образовании N MO, только N/2 MO будут заняты
электронами, т.к. у атома Na на каждой валентной 3S АО находится по 1
электрону, а на каждой МО будет располагаться по 2е с противоположными
спинами.
Совокупность энергетических уровней, занятых валентными электронами,
составляет валентную зону.
Энергетические уровни, незаполненные электронами, составляют зону
проводимости.
В кристаллах проводников валентная зона находится в непосредственной
близости от зоны проводимости и иногда перекрывается с ней. Е –
энергетический барьер близок к нулю. (см. рис.1)Рис1. Расположение энергетических зон в кристаллах:
— зона проводимости; — валентная зона; (((Е=запрещенная зонаЭлектроны валентной зоны при их незначительном возбуждении могут легко
перейти на свободные энергетические уровни зоны проводимости, что
обеспечивает высокую проводимость металлов.
У изоляторов зона проводимости отделена от валентной зоны большим
энергетическим барьером (>4эВ). Валентные электроны не могут попасть в зону
проводимости даже при передаче им значительного кол-ва энергии, т.к.
электроны не могут свободно перемещаться по всему объёму кристалла,
проводимость в кристалле отсутствует.
Ширина запрещённой зоны проводников невелика – от 0.1 до 4эВ. При
низких температурах они проявляют свойства изоляторов. С повышением
температуры энергия валентных электронов возрастает и становится
достаточной для преодоления запрещённой зоны. Происходит перенос
электрических зарядов, полупроводник становится проводником.1.3. Собственная и примесная проводимость полупроводников. Дефекты
реальных кристаллов.К типичным собственным полупроводникам относятся В, Si, Ge, Te,
Sn(серое) и др. на каждом энергетическом уровне валентной зоны у них
находится по 2 электрона (см. рис.2)Рис2. Собственная проводимость
После получения кванта энергии связь между этой парой электронов
нарушается и один электрон покидает валентную зону, переходя зону
проводимости. В валентной зоне на его месте остаётся вакансия (+)-дырка.
При наложении внешнего электрического поля электроны, перешедшие в зону
проводимости, перемещаются к А(+), в валентной зоне электрон, находящийся
рядом с дыркой (+), занимает её место, появляется новая дырка и т.д. Таким
образом, дрейф электрона к А(+) эквивалентен дрейфу дырки к К(-).
Электропроводность, обусловленная одновременным участием в
проводимости е и р, называется собственной или электронно-дырочной
проводимостью (n – p) типа. Для каждого полупроводника собственная
проводимость наступит при разных величинах температур, которые тем выше,
чем больше величина запрещённой зоны полупроводника. В настоящее время
известно 13 кристаллических модификаций простых веществ обладающих
полупроводниковыми свойствами. Они находятся в главных подгруппах 3 – 7
групп Периодической системы элементов Д.И. Менделеева.
3-я группа – В; 6-я группа – S, Se, Te;
4-я группа – S, Si, Ge, Sn; 7-я группа – I.
5-я группа – P, As, Sb, Bi;
В кристаллах простых веществ этих элементов ковалентный или близкий к
нему характер химической связи. Ширина запрещённой зоны зависит от
прочности ковалентной связи и структурных особенностей кристаллических
решёток полупроводника.
К полупроводникам с узкой запрещённой зоной относятся Sn(серое), Р –
чёрный, Те. Заметный перенос электронов в зону проводимости наблюдается уже
за счёт лучистой энергии.
К полупроводникам с широкой запрещённой зоной относятся Bi, Si – для
осуществления проводимости требуется мощный тепловой импульс; для Салм. — (-
облучение.
Получить идеальный кристалл как естественным, так и искусственным
путём практически невозможно. Кристаллы, как правило, имеют дефекты в виде
структурных нарушений или примесей атомов других элементов. Дефекты
кристаллов приводят к усилению дырочной, электронной проводимости или
появлению дополнительной ионной проводимости.
Усиление примесной проводимости n-типа происходит, если в кристалле Ge
один из атомов замещен атомом Р, на внешнем энергетическом уровне которого
находится 5 валентных электронов, 4 из которых образуют ковалентные связи с
соседними атомами Ge, а один электрон находится на свободной орбитали у
атома фосфора. При передаче кристаллу Ge небольшой энергии (4,4 кДж/моль)
этот электрон легко отщепляется от примесного атома Р и проникает из
валентной зоны через запрещённую зону в зону проводимости, т.е. служит
переносчиком тока. В целом же кристалл Ge остаётся электронейтральным
(рис.3). Примеси в кристаллах, атомы которых способны отдавать электроны,
усиливая электронную проводимость, называются донорами. По отношению к Ge,
Si – это р-элементы 5-й группы, а также Аu и ряд других элементов.а) б)
=Ge====Ge====Ge= =Ge====Ge====Ge==Ge====P=====Ge= =Ge====Al====Ge=
=Ge====Ge====Ge= =Ge====Ge====Ge=
Рис.3 Примесная проводимость: а) n-типа; б) р-типа
Усиление примесной проводимости р-типа происходит, если в кристалле Ge
или Si один из атомов замещён атомом Al, на внешнем энергетическом уровне
которого находится только 3 электрона, то при образовании 4-х ковалентных
связей с атомами Ge образуется дефицит одного электрона в каждом узле
кристаллической решётки, содержащей атом Аl (рис.3).
При передаче кристаллу небольшой энергии (до 5,5 кДж/моль), атом Al
захватывает электрон с соседней ковалентной связи, превращаясь в (-)
заряженный ион. На месте захваченного электрона образуется (+) дырка.
Если поместить кристалл в электрическое поле, (+) дырка становится
носителем заряда, а электрическая нейтральность атома сохраняется.
Примеси в кристаллах полупроводников, атомы которых способны усиливать
в них дырочную проводимость, называются акцепторами.
Для кристаллов Ge и Si – это атомы р-элементов 3-й группы, а также Zn,
Fe и Mn. Таким образом, варьируя природой и концентрациями примесей в
полупроводниках, можно получить заданную электрическую проводимость и тип
проводимости. Широкое применение полупроводников привело к созданию сложных
полупроводниковых систем на основе химических соединений, чаще всего,
имеющих алмазоподобную кристаллическую решётку: AlP, InSb, Cu2O, Al2O3,
PbS, Bi2S3, CdSe и др.
Дефекты в реальных кристаллах могут возникать не только в результате
примесей атомов других элементов, но и теплового движения частиц,
формирующих кристалл. При этом атомы, молекулы или ионы покидают свои места
в узлах кристаллической решётки и переходят или в междоузлия или на
поверхность кристалла, оставляя в решётке незаполненный узел – вакансию
(см. рис 4).
а) о о о О б) о о о оо о о о о о о
О
о о о о о о оо о о о о о о о
Рис.4 усиление проводимости при наличии дефектов кристаллов:
а) выход частиц из узла решётки на поверхность кристалла;
б) выход частиц из узла решётки в междоузлие.Точечные дефекты в ионных кристаллах существенно влияют на их
проводимость. Под действием электрического поля ближайший к вакансии ион
переходит на её место, в точке его прежнего местоположения создаётся новая
вакансия, занимаемая в свою очередь соседним ионом. Подобные “перескоки”
ионов реализуются с большой частотой, обеспечивая ионную проводимость
кристалла.1.5. Индивидуальное задание
1) Какие связи имеются в кристаллах, образованных элементами с
порядковым номером 40, 2, 82? Какие свойства характерны для этих
кристаллов?
2) Чем отличается структура кристаллов As и Zn от структуры кристалла
Zn3As2? Какие свойства характерны для этих веществ в
кристаллическом состоянии?
3) Охарактеризовать полупроводниковые свойства кристалла Вт. Как
изменятся эти свойства, если кристалл содержит примеси: Zn; Sb.Вопрос №1
Порядковый 2 40 82
номер
элемента
Находим в
Периодической Не Zr Рb
Системе гелий цирконий
свинецЭлектронные
конфигурации
элементов: S
n=1 (( S-элемент,
типичный неметалл,
тронной орбитали 2 электрона не обладает
химической активностью
— d-элемент, металл(на внешнем энергетическом уровне 2 электрона)
четыре валентных электрона ….
S p d
n=4 (( (((((( ((
n=5 (( – в
возбуждённом состоянии82Pb
s p
n=6 (( ((( — р-элемент, металл; на внешнем энергетическом уровне 4
электрона; два – неспаренных; в возбуждённом состоянии – четыре неспаренных
электрона.
В кристаллическом состоянии:
Не – ковалентных связей не образует, так как энергетический уровень
полностью заполнен спаренными электронами. При образовании химических
связей в кристалле Не атомы связаны друг с другом слабыми Ван-дер-
Ваальсовыми силами (силы межмолекулярного взаимодействия). Тип кристалла –
молекулярный – с низкой механической прочностью, низкой температурой
плавления, способностью к возгонке (низкая энергия связи),
неэлектропроводен и нетеплопроводен (изолятор).
Zr – в кристалле циркония небольшое число валентных электронов на
внешнем уровне обусловливает металлической связи. Металлическая
кристаллическая решётка циркония прочна, непрозрачна, образует
металлический блеск, способна деформироваться без разрушения, обусловливает
тепло- и электропроводные свойства, высокую твёрдость и температуру
плавления.
Pb – четыре электрона на внешнем уровне при большом радиусе атома
обусловливает металлическую связь между атомами в кристалле. Металлическая
кристаллическая решётка свинца пластична, непрозрачна, тёмно-серого цвета
(металл), со средней (для металлов) температурой плавления, металл тепло- и
электропроводен.Вопрос №2
As Zn Zn3As2
As – мышьяк с конфигурацией внешних электронов ns np:
s p
n=4 (( (((
По “правилу октета” в кристалле у As координационное число 3 – каждый
атом образует 3 ковалентных связи от 3-х соседних атомов. Ковалентная
кристаллическая решётка отличается высокой температурой плавления,
твёрдостью и механической прочностью; полупроводниковые свойства.
Zn – металл, d-элемент с конфигурацией внешних электронов
. Металлическая кристаллическая решётка характеризуется
ковкостью и пластичностью, непрозрачностью, тепло- и электропроводимостью.
Кристаллы синеватого цвета с металлическим блеском.
Zn3As2 – кристалл ковалентного типа с (ЭО связи Zn-As(0,2
При обычных условиях Zn3As2 изолятор, но при повышении температуры
появляются полупроводниковые свойства за счёт 2s электронов мышьяка,
преодолевших запрещённую зону и перемещённых в зону проводимости. Малая
полярность связи придаёт соединению Zn3As2 специфические для ковалентных
соединений свойства.Вопрос №3
В(тв) примеси Zn(тв) и Sb(тв)Распределение электронов по энергетическим уровням атома бора:
5В ; n=2 (( ( s p
в возбуждённом состоянии: n=2 ( (( — три неспаренных электрона – один
неспаренный s-электрон переходит в р-орбиталь, образуется тетрагональная
кристаллическая структура с полупроводниковыми свойствами типа
. Ширина запрещённой зоны 1,58 эВ ((150кДж/моль).
Полупроводники проводят электрический ток тогда, когда часть
электронов из валентной зоны приобретают достаточную энергию, чтобы
преодолеть запрещённую зону и перейти в зону проводимости. У бора
электрический ток переносится электронами в зоне проводимости (феномен – с
увеличением температуры электропроводимость возрастает, т.к. растёт
концентрация носителей тока). В месте электронов, перешедших в зону
проводимости, образовались вакансии (дырки (+)), обеспечивающие дырочную
проводимость в валентной зоне.
Примесь Zn: s p
; n=4 ((В возбуждённом состоянии у цинка два неспаренных (s- np-) электрона. В
узлах кристаллической решётки полупроводника, где находятся атомы цинка,
наблюдается дефицит одного электрона при образовании ковалентных связей с
бором. При возбуждении кристалла атом цинка захватывает недостающий
электрон с соседней ковалентной связи, приобретая избыточный отрицательный
заряд (–). В месте захваченного электрона образуется вакансия (+) дырка,
обеспечивающая проводимость р-типа. Примесные атомы Zn являются акцепторами
электронов.Примесь Sbт: s p d
; n=5 (( (((На внешнем энергетическом уровне находятся 5 электронов. Три из них
образуют ковалентные связи с атомами бора в кристалле; при возбуждении
кристалла два Sb-электрона могут перейти в зону проводимости, обеспечив
электронную проводимость n-типа. Атомы сурьмы являются донорами. Число
электронов, увеличивающих электронную проводимость, возрастают с
увеличением температуры:, где А – предэксионциальный
множитель,
(Е – ширина запрещённой зоны, k – постоянная Больцмана;
Т – температура в шкале Кельвина.Примеси, изменяющие концентрацию носителей тока в полупроводнике, должны
быть строго дозированы.
————————
[pic][pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
[pic]
